学系统的时空对称性，就是它的运动规律的不变性。在量子力学中，运动规律就是薛定谔方程。薛定谔方程决定系统的哈密顿算符H^，所以，量子力学系统的对称性表现为哈密顿算符H^的不变性。”
“用S表示为某一时空变换，即φ(S)=S^φ，幺正性的条件为S^+S^=1，S^+=S^-1。时空变换下，S不变的条件是[H，S]=0，即和变化S相联系，必有一个守恒量……”
在一边拿笔在教材上，画了几笔，悄悄把握这份令人惊喜的灵感同时。
陈舟也收敛住了心中的那份冲动，继续讲解着守恒量与不变性的内容。
他试图从中收获更多……
“说完对称变换，我再给你们讲讲空间反射性和宇称守恒的内容……”
“在空间反射变换I^作用下，有φ(x，y，z)→I^φ→φ(-x，-y，-z)，很明显，I^是线性算符，并且它既是厄米算符，又是幺正算符，也就是I^+=I^……”
“如果系统是空间反演对称的，那就要求[H，I]=0，因为I^本身就是一种守恒量的算符，I^的本征值I为+1或-1，当为+1时，为偶宇称态，-1则为奇宇称态，宇称守恒要求状态波函数的奇偶性，不随时间变化……”
陈舟讲解的深度，越来越深。
台下的学生，则是眉头越皱越深。
尽管如此，他们手中的笔，却一刻也没有停下来。
他们尽可能的保证，听不懂的内容，在事后能够有一个完整的笔记，用来回顾。
包括围在教室外的那一帮学生，也是纷纷在自己的笔记本上，快速的记录着。
这其中，有大四临近毕业的学生，也有物理系的研究生。
陈舟讲解的内容，也开始逐步推进到全同粒子的对称性上。
在量子力学中，把属于同一类的粒子，称为全同粒子。
这也是属于量子力学的独特性质。
如果没有态的量子化，就谈不上全同性。
而全同粒子的交互对称性，也正是陈舟所研究的规范场理论中，必不可少的一部分。
……
时间过得很快，这节量子力学课的时间，已经快要结束了。
陈舟也适时的开始这节课的收尾。
虽然相比于上午的数论课来说，下午量子力学的这节课，并没有将教材推进太多。
仅仅只有三章而已。
但其中的内容，对于任何一位学生来说，都太丰富了，也太多了。
多到他们在下课后，还对着自己记的笔记发着呆。
而那些围在教室外的学生，也纷纷看着黑板上，陈舟上课时留下的内容，久久不愿离去。
只有在这节课上，留下那一黑板内容的陈舟。
带着那只有他自己知道的，令人激动的惊喜的灵感，迅速离去了。
离开后的陈舟，直奔宿舍而去。
就连晚饭，也不打算吃了。
事实上，陈舟在上课时，就多次想顺着这份惊喜的灵感，展开规范场论的研究。
但他还是忍住了这份冲动，试图在给学生上课的过程中，抓住更多的东西。
直到下课，他再也按耐不住了。
回到宿舍的陈舟，立马便钻进了自己的房间。
在书桌前坐好后，陈舟拿出了一沓崭新的A4草稿纸。
然后翻开带回来的教材，翻到他拿笔画了的地方。
只看了一眼，那份令陈舟惊喜的灵感。
便再次涌入了脑海……
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